PN結：從PN結說起

PN結是半導體的基礎，摻雜是半導體的靈魂，先明確幾點：

1、P型和N型半導體：本征半導體摻雜三價元素，根據高中學的化學鍵穩(wěn)定性原理，會有“空穴”容易導電，因此，這里空穴是“多子”即多數載流子，摻雜類型為P(positive)型;同理，摻雜五價元素，電子為“多子”，摻雜類型為N(negative)型。

2、載流子：導電介質，分為多子和少子，概念很重要，后邊會引用。

3、空穴”帶正電，電子帶負電，但摻雜后的半導體本身為電中性。

4、P+和N+表示重度摻雜;P-和N-表示輕度摻雜。

PN結原理如下圖，空穴和電子的擴散形成耗盡層，耗盡層的電場方向如圖所示：

(一)二極管

PN結正偏：PN結加正向電壓，如下圖：

此時P區(qū)多子“空穴”在電場的作用下向N區(qū)運動，N區(qū)多子電子相反，使耗盡層變窄至消失，正向導電OK，也可以理解成外加電場克服耗盡層內電場，實現導電，該電壓一般為0.7V或0.3V。二極管正向導通的原理即是如此。

PN結反偏：PN結加反向電壓，如下圖：

反偏時，多子在電場作用下運動使PN結加寬，電流不能通過，反向截止;二極管反向截止的原理就是這樣。但是，此時少子在內外電場的作用下移動，并且耗盡層電場方向使少子更容易通過PN結，形成漏電流。

得出重要結論，劃重點：反偏時，多數載流子截止，少數載流子很容易通過，并且比正偏時多數載流子通過PN結還要輕松。

(二)三極管

上邊說PN結反偏的時候，少數載流子可以輕易通過，形成電流，正常情況小少子的數量極少，反向電流可忽略不計。

現在我們就控制這個反向電流，通過往N區(qū)注入少子的方式，怎么注入，在N區(qū)下再加一個P區(qū)，并且使新加的PN結正偏，如下：

上圖中，發(fā)射結正偏，空穴大量進入基區(qū)，他們在基區(qū)身份仍然是少數載流子的身份，此時，如前所述，這些注入的少數載流子很容易通過反偏的PN結——集電結，到達集電極，形成集電極電流Ic。

三極管放大導通條件是《發(fā)射結正偏，集電結反偏》就非常容易理解了，上一張三極管的特性曲線。

這里涉及了飽和區(qū)的問題，三極管工作在飽和區(qū)時Vce很小，有人說飽和區(qū)條件是發(fā)射結正偏，集電結也正偏，這很容易讓人誤解;發(fā)射結正偏導通沒問題，但集電結并沒有達到正偏導通，若集電結正偏導通，就跟兩個二極管放一起沒區(qū)別;

集電結的正偏電壓阻礙基區(qū)少子向集電極漂移，正偏越厲害，少子向集電極運動越困難，即Ic越小，因此飽和狀態(tài)下的Ic是小于放大狀態(tài)下的βIb的，此時，管子呈現出很小的結電阻，即所謂的飽和導通。

(三)MOS管

MOS管結構原理：以N-MOS為例，a：P型半導體做襯底;b：上邊擴散兩個N型區(qū)，c：覆蓋SiO2絕緣層;在N區(qū)上腐蝕兩個孔，然后金屬化的方法在絕緣層和兩個孔內做成三個電極：G(柵極)、D(漏極)、S(源極)。

工作原理：一般襯底和源極短接在一起，Vds加正電壓，Vgs=0時，PN結反偏，沒有電流，Vgs加正電壓，P襯底上方感應出負電荷，與P襯底的多子(空穴)極性相反，被稱為反型層，并把漏源極N型區(qū)連接起來形成導電溝道，當Vgs比較小時，負電荷與空穴中和，仍無法導電，當Vgs超過導通閾值后，感應的負電荷把N型區(qū)連接起來形成N溝道，開始導電。Vgs繼續(xù)增大，溝道擴大電阻降低，從而電流增大。

為改善器件性能，出現了VMOS、UMOS等多種結構，基本原理都一樣。

(四)IGBT

IGBT是MOS和BJT的復合器件，到底是怎么復合的，往下看。從結構上看，IGBT與功率MOS的結構非常類似，在背面增加P+注入層(injectionlayer)。

得出IGBT的導電路徑：

由于上圖P阱與N-漂移區(qū)的PN結成反偏狀態(tài)，于是產生了JFET效應，如下圖。

于是，在上述IGBT結構中，電子流通方向的電阻可用下圖表示，結合上邊描述，一目了然。

為了減小上述電阻，并且提高柵極面積利用率，溝槽柵IGBT變成主流，作用效果如下圖。

此外，為了提升IGBT耐壓，減小拖尾電流，在N–漂移區(qū)、背面工藝(減薄和注入)上下了不少功夫。

N-區(qū)下的功夫包含以下幾種：

1、PT：以高濃度的P+直拉單晶硅為起始材料，先生長一層摻雜濃度較高的N型緩沖層(N+buffer層)，然后再繼續(xù)淀積輕摻雜的N-型外延層作為IGBT的漂移區(qū)，之后再在N-型外延層的表面形成P-base、N+source作為元胞，最后根據需要減薄P型襯底。

2、NPT：采用輕摻雜N-區(qū)熔單晶硅作為起始材料，先在硅面的正面制作元胞并用鈍化層保護好，之后再將硅片減薄到合適厚度。最后在減薄的硅片背面注入硼，形成P+collector。

3、FS：以輕摻雜N-區(qū)熔單晶硅作為起始材料，先在硅面的正面制作元胞并用鈍化層保護好，在硅片減薄之后，首先在硅片的背面注入磷，形成N+截止層，最后注入硼，形成P+collector。

三極管，MOSFET，IGBT的區(qū)別?

為什么說IGBT是由BJT和MOSFET組成的器件?

要搞清楚IGBT、BJT、MOSFET之間的關系，就必須對這三者的內部結構和工作原理有大致的了解。

BJT

雙極性晶體管，俗稱三極管。內部結構(以PNP型BJT為例)如下圖所示。

BJT內部結構及符號

雙極性即意味著器件內部有空穴和電子兩種載流子參與導電，BJT既然叫雙極性晶體管，那其內部也必然有空穴和載流子，理解這兩種載流子的運動是理解BJT工作原理的關鍵。

由于圖中e(發(fā)射極)的P區(qū)空穴濃度要大于b(基極)的N區(qū)空穴濃度，因此會發(fā)生空穴的擴散，即空穴從P區(qū)擴散至N區(qū)。同理，e(發(fā)射極)的P區(qū)電子濃度要小于b(基極)的N區(qū)電子濃度，所以電子也會發(fā)生從N區(qū)到P區(qū)的擴散運動。

這種運動最終會造成在發(fā)射結上出現一個從N區(qū)指向P區(qū)的電場，即內建電場。該電場會阻止P區(qū)空穴繼續(xù)向N區(qū)擴散。倘若我們在發(fā)射結添加一個正偏電壓(p正n負)，來減弱內建電場的作用，就能使得空穴能繼續(xù)向N區(qū)擴散。

擴散至N區(qū)的空穴一部分與N區(qū)的多數載流子——電子發(fā)生復合，另一部分在集電結反偏(p負n正)的條件下通過漂移抵達集電極，形成集電極電流。

值得注意的是，N區(qū)本身的電子在被來自P區(qū)的空穴復合之后，并不會出現N區(qū)電子不夠的情況，因為b電極(基極)會提供源源不斷的電子以保證上述過程能夠持續(xù)進行。這部分的理解對后面了解IGBT與BJT的關系有很大幫助。

MOSFET

金屬-氧化物-半導體場效應晶體管，簡稱場效晶體管。內部結構(以N-MOSFET為例)如下圖所示。

MOSFET內部結構及符號

在P型半導體襯底上制作兩個N+區(qū)，一個稱為源區(qū)，一個稱為漏區(qū)。漏、源之間是橫向距離溝道區(qū)。在溝道區(qū)的表面上，有一層由熱氧化生成的氧化層作為介質，稱為絕緣柵。在源區(qū)、漏區(qū)和絕緣柵上蒸發(fā)一層鋁作為引出電極，就是源極(S)、漏極(D)和柵極(G)。

MOSFET管是壓控器件，它的導通關斷受到柵極電壓的控制。我們從圖上觀察，發(fā)現N-MOSFET管的源極S和漏極D之間存在兩個背靠背的pn結，當柵極-源極電壓VGS不加電壓時，不論漏極-源極電壓VDS之間加多大或什么極性的電壓，總有一個pn結處于反偏狀態(tài)，漏、源極間沒有導電溝道，器件無法導通。

但如果VGS正向足夠大，此時柵極G和襯底p之間的絕緣層中會產生一個電場，方向從柵極指向襯底，電子在該電場的作用下聚集在柵氧下表面，形成一個N型薄層(一般為幾個nm)，連通左右兩個N+區(qū)，形成導通溝道，如圖中黃色區(qū)域所示。當VDS>0V時，N-MOSFET管導通，器件工作。

IGBT

IGBT的結構圖

IGBT內部結構及符號

黃色色塊表示IGBT導通時形成的溝道。首先看黃色虛線部分，細看之下是不是有一絲熟悉之感?

這部分結構和工作原理實質上和上述的N-MOSFET是一樣的。當VGE》0V，VCE》0V時，IGBT表面同樣會形成溝道，電子從n區(qū)出發(fā)、流經溝道區(qū)、注入n漂移區(qū)，n漂移區(qū)就類似于N-MOSFET的漏極。

藍色虛線部分同理于BJT結構，流入n漂移區(qū)的電子為PNP晶體管的n區(qū)持續(xù)提供電子，這就保證了PNP晶體管的基極電流。我們給它外加正向偏壓VCE，使PNP正向導通，IGBT器件正常工作。

這就是定義中為什么說IGBT是由BJT和MOSFET組成的器件的原因。

此外，標注紅色部分，這部分在定義當中沒有被提及的原因在于它實際上是個npnp的寄生晶閘管結構，這種結構對IGBT來說是個不希望存在的結構，因為寄生晶閘管在一定的條件下會發(fā)生閂鎖，讓IGBT失去柵控能力，這樣IGBT將無法自行關斷，從而導致IGBT的損壞。

IGBT和BJT、MOSFET之間的聯(lián)系

BJT出現在MOSFET之前，而MOSFET出現在IGBT之前，所以我們從中間者MOSFET的出現來闡述三者的因果關系。

MOSFET的出現可以追溯到20世紀30年代初。德國科學家Lilienfeld于1930年提出的場效應晶體管概念吸引了許多該領域科學家的興趣，貝爾實驗室的Bardeem和Brattain在1947年的一次場效應管發(fā)明嘗試中，意外發(fā)明了電接觸雙極晶體管(BJT)。

兩年后，同樣來自貝爾實驗室的Shockley用少子注入理論闡明了BJT的工作原理，并提出了可實用化的結型晶體管概念。

發(fā)展到現在，MOSFET主要應用于中小功率場合如電腦功率電源、家用電器等，具有門極輸入阻抗高、驅動功率小、電流關斷能力強、開關速度快、開關損耗小等優(yōu)點。

隨著下游應用發(fā)展越來越快，MOSFET的電流能力顯然已經不能滿足市場需求。為了在保留MOSFET優(yōu)點的前提下降低器件的導通電阻，人們曾經嘗試通過提高MOSFET襯底的摻雜濃度以降低導通電阻，但襯底摻雜的提高會降低器件的耐壓。這顯然不是理想的改進辦法。

但是如果在MOSFET結構的基礎上引入一個雙極型BJT結構，就不僅能夠保留MOSFET原有優(yōu)點，還可以通過BJT結構的少數載流子注入效應對n漂移區(qū)的電導率進行調制，從而有效降低n漂移區(qū)的電阻率，提高器件的電流能力。

經過后續(xù)不斷的改進，目前IGBT已經能夠覆蓋從600V—6500V的電壓范圍，應用涵蓋從工業(yè)電源、變頻器、新能源汽車、新能源發(fā)電到軌道交通、國家電網等一系列領域。

審核編輯：湯梓紅

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